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grande partie de l’électricité accumulée aux pointes se 
perdre librement dans l’atmosphère, avant que la tension 
atteigne sa limite critique. Cet écoulement continu d’ions 
communique à la paroi du verre et à la tranche d’air y 
adhérente une conductivité en rapport avec la durée de 
la chargent qui tend à précipiter la rupture de l’équilibre 
électrostatique. 
Cet inconvénient disparaît aux petites distances 
explosives, pour lesquelles le potentiel critique est plus 
vite atteint. 
Bref, pour les grandes forces électromotrices, les indi¬ 
cations de l’électromètre pèchent par défaut, et, sauf aux 
distances n’excédant pas 15 millimètres, nous avons eu 
recours à l’emploi exclusif du micromètre de comparaison. 
Le procédé employé pour la mesure des potentiels était 
le suivant : 
Les deux micromètres étaient placés en dérivation dans 
le circuit (fîg. 2), et un écran, interposé entre eux, 
empêchait la lumière ultra-violette très ionisante émise 
par l’étincelle en B d’influencer la décharge en A. 
Cela étant, on rapproche suffisamment les sphères du 
micromètre d’Edelmann pour que la décharge s’y opère 
en premier lieu. On écarte alors ces sphères petit à petit 
jusqu’à ce que, après plusieurs décharges successives en B, 
une première étincelle éclate au micromètre d’expérience 
pour une distance a des sphères. Soit (3 la distance qui 
correspond à la dernière décharge en B. La moyenne 
S = a - ~~ a été considérée comme étant la distance explo¬ 
sive limite où l’étincelle passe indifféremment soit en À, 
soit en B. 
On s’arrange évidemment pour réduire l’intervalle a(3 au 
