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teur uniforme, la moitié de la fibre magnétique eo sera 
soumise à une pression longitudinale, alors que la moitié 
cathodique e'o sera soumise à une tension. Ces pres¬ 
sions et ces tensions iront en s’atténuant des bornes e, e 
jusqu’au milieu du conducteur, où il n’y aura plus ni ten¬ 
sion ni compression, la fibre sera dans l’état normal et 
l’élément ionique prendra la déformation a 0 =- 180°, ce 
qui correspond au potentiel quantitatif conventionnel du 
zéro de l’espace ambiant. 
Nous voyons donc que la différence de potentiel quali¬ 
tatif des bornes implique une série de différences de 
potentiels quantitatifs, le plus grand écart correspondant 
au milieu du conducteur supposé symétrique par rapport 
au point o. 
Remarquons que cette différence sera d’autant plus 
petite que la résistance est elle-même plus petite pour 
