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Remarquons que nous avons ici deux courants magné¬ 
tiques inverses : le courant axial c et le courant périphé¬ 
rique c', de telle manière que cette ligne de force 
constitue un système astatique. 
Considérons en dernier lieu deux conducteurs dont 
les potentiels qualitatifs sont les mêmes et dont les 
potentiels quantitatifs sont différents. Il n’y a pas dans 
ces conditions raccordement de lignes d’action ; elles se 
disposent, au contraire, tangentiellement les unes aux 
autres. Si les potentiels ne sont pas vibrants, il n’y aura 
aucune transmission d’énergie; mais si, au contraire, la 
vibration prend naissance, il y aura embrayage longitu¬ 
dinal des fibres et les potentiels ne tarderont pas à s’éga¬ 
liser et à se dissiper dans le milieu ambiant. 
Il est aisé maintenant de concevoir l’état énergétique 
des conducteurs dans les différents cas : 
1 ° Si nous considérons un conducteur dans l’état nor¬ 
mal, nous devons le concevoir comme possédant un poten¬ 
tiel quantitatif. Ce potentiel 
quantitatif correspond à 
l’énergie de l’espace. 
Cette propriété électrique 
de tout conducteur est non 
apparente parce que le po¬ 
tentiel qualitatif n’est pas 
orienté, ensuite parce qu’il 
y a équivalence énergétique 
avec l’espace. 
Considérons maintenant, 
par exemple, une sphère 
creuse portée à un potentiel 
différent de l’espace (fîg. 7). 
Dans ces conditions, les éléments ioniques de la surface 
DO^'inn ^ 3Ve C 
Fig. 7. 
