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le voudra, de manière à éviter les perturbations du 
champ. 
Lorsque l’on introduit ce conducteur, il prend un 
potentiel intermédiaire entre les potentiels V* et V 2 qui 
correspondent à ses deux extrémités. 11 y a induction 
d’énergie, mais la même énergie s’induira en sens inverse 
si l’on ramène le conducteur ab en dehors de la sphère 
d’activité de la sphère A. En un mot, l’énergie induite 
finalement sera égale à 
V*- V » V Q 
2 . 2 
Mais supposons, en second lieu, que l’extrémité a du 
conducteur entre en contact avec la sphère, que nous 
supposons de capacité très grande par rapport à celle du 
conducteur ab. Dans ces conditions, ab prendra le poten¬ 
tiel V, et, en retirant celui-ci, nous conserverons un 
potentiel définitivement induit Vc : 
2 
Ou, si l’on remarque que Y 1? immédiatement avant le 
contact, est sensiblement égal à V lorsque le contact a 
lieu, on aura 
V 5 représentant le potentiel moyen du conducteur 
allongé. 
Or le degré de divergence a des lignes d’action du 
champ, pour un potentiel donné, est inversement propor- 
