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tionnel au rayon de courbure R de la sphère ou à la 
différence V — V 5 . 
Nous avons donc 
. T lT const. 
V e == V — V 5 = «x const. -- 
R 
Ou pour 
a = 0, v — V 3 =*= 0, V = V 3 et V e = 0. 
Donc, dans ces conditions, si l’on ramène le conduc¬ 
teur au potentiel zéro, la totalité de l’énergie retourne 
au conducteur. Ce que l’on exprime en disant que la 
densité électrique est inversement proportionnelle au 
rayon de courbure. Laquelle densité, comme on le voit, 
ne présente aucune réalité objective. 
On voit dès à présent qu’il ne peut exister aucun rap¬ 
port direct entre cette quantité d’énergie libérable ou 
partielle (que l’on prenait pour la quantité totale d’éner¬ 
gie mise en jeu) et les forces attractives ou répulsives 
développées par les lignes d’action et qui représentent 
l’énergie totale extériorisée et non pas libérable. Le rapport 
simple entre les soi-disant quantités d’électricité et les 
forces mises en jeu n’existe pas. 
§ iv. 
Reprenons maintenant la question en nous plaçant 
non seulement au point de vue de la considération du 
potentiel quantitatif que nous venons de considérer uni¬ 
quement dans le dernier chapitre, mais en nous plaçant 
