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Nous pourrons donc représenter deux sphères au 
même potentiel dont les diamètres varient, par exemple, 
dans le rapport de 1 à 2 de la manière ci-jointe. On 
remarque qu’à l’intérieur de la sphère la différence de 
potentiel devenant nulle, de même que pour une surface 
plane illimitée, Fangle ionique devient égal à 180°, bien 
que i’énergie ionique, c’est-à-dire le potentiel, n’ait pas 
varié. Nous pouvons, du reste, considérer indifféremment 
l’orientation ionique positive ou négative. 
La quantité d’énergie électrique libérable sera donc 
directement proportionnelle à l’angle a ou à la diffé¬ 
rence de potentiel Y —- Yj, ou inversement proportion¬ 
nelle au rayon de courbure ou au moins approximative¬ 
ment à la tangente de la moitié de l’angle ionique. 
L’orientation ionique ou la qualité du potentiel est 
indifférente, si l’on se place au point de vue de la quantité 
de l’énergie totale. 
Considérons maintenant le cas de deux sphères de 
même rayon chargées au même potentiel, qualitativement 
et quantitativement. En les rapprochant les unes des 
autres, nous exécutons un travail dû à l’action répulsive 
apparente des lignes d’action (action analogue à la force 
expansive des gaz). Le travail ainsi développé, se trans¬ 
formant en énergie de gyration, aura pour résultat d’ac¬ 
croître le potentiel quantitatif sur toute la surface. Quant 
au potentiel qualitatif qui mesure la quantité d’énergie 
libérable, il diminuera sur la face interne et croîtra sur 
la face externe. II croîtra sur la face externe par le fait 
de l’accroissement du potentiel quantitatif, et il diminuera 
sur la face interne par le fait de la diminution de la 
variation Y — V 4 du potentiel entre les deux surfaces 
