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sphériques, laquelle deviendrait nulle pour deux surfaces 
planes indéfiniment grandes. 
Si maintenant nous considérons deux sphères encore 
au même potentiel quantitatif, mais possédant des poten¬ 
tiels qualitatifs de signe contraire, nous obtiendrons le 
résultat inverse. Le champ est maintenant raccordé et, 
par conséquent, les sphères sont réunies par des fibres 
gyrostatiques tendues. En rapprochant les sphères, il se 
produira une diminution de potentiel quantitatif. Il se 
produira un accroissement de potentiel qualitatif sur la 
partie interne, car la différence de potentiel V— V t croît, 
attendu que, comme nous l’avons montré dans la pre¬ 
mière partie, il existe une surface comprise entre les 
deux sphères qui est au potentiel zéro. La diminution du 
potentiel qualitatif se produit sur la surface extérieure par 
suite de la diminution du potentiel quantitatif. 
Supposons enfin le cas d’une sphère de grande capa¬ 
cité chargée à un certain potentiel, positif par exemple, 
dans le champ de laquelle nous introduisons une petite 
sphère initialement neutre; celle-ci, en pénétrant dans le 
champ, prendra à chaque instant le potentiel quantitatif 
du milieu. 11 y aura donc induction par cela que le mou¬ 
vement de la sphère correspond à une variation de poten¬ 
tiel à laquelle correspond un frottement différentiel, c’est- 
à-dire un embrayage ionique. Si l’on suppose la sphère 
de dimension indéfiniment petite, son potentiel qualitatif 
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sera Y ; elle sera, sur toute sa surface, en équilibre de 
potentiel avec le milieu ambiant. 
Supposons maintenant qu’on la ramène au potentiel 
quantitatif zéro. L’équilibre de potentiel sera rompu, 
mais le potentiel primitif ne pourra se régénérer par 
