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tiel quantitatif sera sur tout le conducteur égal au poten¬ 
tiel quantitatif de la région neutre. Mais le potentiel 
qualitatif sera négatif dans la région la plus rapprochée 
de l’inducteur et positif dans la région la plus éloignée. 
11 importe maintenant de remarquer que les choses se 
passent comme si l’induction se produisait toujours uni¬ 
quement par l’intermédiaire de la région neutre ; comme 
si le mouvement tourbillonnaire éprouvait une facilité 
beaucoup plus grande à se communiquer à l’ion non dé¬ 
formé. De plus, ces lignes non raccordées sont induites 
par le champ et non directement par le conducteur. 
Supposons maintenant que l’on établisse le potentiel 
zéro, de même que pour la petite sphère, si nous reli¬ 
rons le conducteur du champ, nous obtiendrons un poten¬ 
tiel quantitativement plus grand que zéro et qualitative¬ 
ment négatif. Mais si nous rapprochons le conducteur, la 
région neutre inductrice qui se trouvait à la limite du 
champ se rapproche de l’inducteur, il y a induction par 
cette région. 
Le déplacement de l’induit dans un champ dont le 
potentiel quantitatif s’accroît doit déterminer, dans ces 
conditions, un accroissement du potentiel quantitatif de 
ce conducteur. 
Les choses se passent de la même façon qu’au début 
de l’introduction du conducteur neutre au moment où il 
était plongé dans le champ, c’est-à-dire accroissement 
du potentiel quantitatif avec apparition d’un potentiel 
qualitatif positif et d’une région neutre. 
En résumé, lorsqu’il y a induction par le champ, soit 
par la région neutre, soit par un potentiel qualitatif de 
même signe ou par toute ligne d’action non raccordée 
