( 1256 ) 
Considérons le cristal formé de fibres gyrostatiques 
dont l’une est occupée par une fibre ionique ab (fig. 5). 
Les deux ions extrêmes a et fi sont portés au potentiel 
a b 
y é-( (ri fjl 
échauffement 
>—)> ^ 
refroidissement 
Fig. 3. 
quantitatif et qualitatif zéro par contact avec la terre. Cet 
état dynamique se maintiendra tant qu’il ne se produise 
une variation de potentiel de la fibre, car il n’y a pas 
embrayage. Mais à tout accroissement de température 
correspond un accroissement de mouvement de gyration 
de la fibre, c’est-à-dire un accroissement de potentiel, 
d’où embrayage et diminution de l’angle ionique (fig. 5). 
L’ion a se comporte comme un conducteur que l’on 
introduirait dans un champ positif, l’ion (3 se comporte 
comme si on l’introduisait dans un cljamp négatif. 
Si maintenant, le maximum de température étant 
établi, nous amenons par contact avec le sol les ions a 
et p au potentiel zéro, puis, si la température s’abaisse, 
le potentiel de la chaîne diminue. Les choses se passent 
donc comme si nous retirions les conducteurs figurés par 
les ions a et p, de champs respectivement positif et 
