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de plus en plus prédominante (*). Or, cette force expan¬ 
sive sera maintenant Je résultat des chocs transversaux de 
ces molécules rectilignes , lesquels chocs, en se transmettant 
à la sphère, détermineront des actions tangentielles qui 
tendront à séparer deux hémisphères ou deux calottes 
sphériques. 
Chaque sphère de rayon déterminé engendre donc 
l’équivalent d’un gaz différent de celui qui correspond à 
un autre rayon, donc de force expansive d’autant plus 
grande que l’on écarte davantage ses molécules, comme 
si nous considérions une série de substances différentes 
à la même température depuis l’état liquide jusqu’à l’état 
gazeux parfait, le potentiel représentant ici l’équiva¬ 
lent de la température. 
Lorsque le potentiel s’élève, il y a accroissement 
d’énergie de gyration, de même que pour un gaz dont la 
température s’accroît, et une partie de cette énergie est 
transformée en énergie de translation, d’où accroisse¬ 
ment de la force expansive ou de la force tangentielle. 
Nous voyons que pour un même potentiel la force 
expansive du système gyrostatique croît à mesure que 
l’angle ionique diminue ou à mesure que le rayon de la 
sphère diminue. Nous écrirons donc, en représentant 
par fia force expansive par centimètre de longueur, 
V 
(*) On voit que l’on se trouve ainsi ramené au cas singulier d’un 
fluide dont le volume s’accroît en même temps que la pression. 
