Th. De Donder. — Vaffinité. 
Par définition, nous dirons que est l’affinité dépensée 
par le système pendant la transformation considérée. On sait, 
par la thermodynamique, que cette grandeur nest jamais 
7iégative; elle est toujours nulle, dans les phénomènes réver¬ 
sibles. 
Considérons une transformation A CB déterminée; en vertu 
de (1) on aura 
Q^cb= ({TdS-dQ); (P) 
AGB 
c’est l’affinité (positive ou nulle) dépensée par le système pen¬ 
dant la transformation AC B. 
2. Systèmes de Gibbs a transformations irréversibles. — On 
aura, pour de tels systèmes, 
= (2) 
a 
OÙ 
ü = l’énergie interne du système; 
=la pression de la phase a du système; celui-ci com¬ 
prend cp phases ; on aura donc a = 1,2,..., cp. 
= le volume de la phase a. 
Introduisons le potentiel thermodynamique 
H = U —TS + ^/i^V*, (3) 
a 
et conservons nos hypothèses fondamentales (*) relatives aux 
systèmes de Gibbs : 
(*) Th. De Dokder, Leçons de Thermodynamique et de Chimie physique. Paris, 
Gauthier-Viliars, i920 (voy. p. 99). 
al 
dii 
dp^ 
— 
(4) 
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