et champ gravifique. 
Ces deux dernières relations donnent d’ailleurs immédiate¬ 
ment les identités (249) et (250) (*) 
P “ 
v 3(-1)PM| _ 
P 
[ 10 ] 
[H] 
qui nous serviront dans la suite. 
Le théorème du tenseur asymétrique (26) devient ici, en 
tenant compte de [10] et [11], 
P 
= 0 . 
Multiplions [12] par u^ et sommons par rapport à i\ d’où 
i P * P 
Pour simplifier cette équation dérivons l’identité 
« P 
On obtient 
« P 
S D ( ^ mP ) =;o, 
a** 
(*) Voir mémoire déjà cité. 
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