et champ gravifique. 
Si on remplace dans [10], on trouve 
y 3 ^ ^ 
P 
[18] 
Cette relation est Véquation de continuité du mouvement 
généralisé de l'électricité dans l’espace temps. 
En effectuant [17] et en tenant compte de [18], on trouve 
que 
[19] 
ds 
c^est-à-dire que X est un invariant pour le mouvement de l'élec¬ 
tricité. 
Les équations [12] exprimant le théorème du tenseur asymé¬ 
trique ou de la force généralisée peuvent maintenant s’écrire 
simplement, en tenant compte de [15, 16, 18 et 19] et de 
a 
sous la forme 
[ 20 ] 
On voit que si a- = 0, les équations sont identiquement satis¬ 
faites, et que si <7 7 ^ 0 , on trouve les quatre relations 
[ 21 ] 
Posons 
[22] 
(*) Voir mémoire déjà cité. 
