Th. De Donder — Champ d'un électron purement électrique. 
se fera au moyeu de (393). On en déduira (19) le tenseur asymé¬ 
trique Tf à l’extérieur de l’électron; on trouvera (*) 
+ TJ = 
ce^ 
[S] 
les autres composantes sont nulles. 
Rappelons (393 et 398) que le tenseur symétrique et que le 
tenseur asymétrique sont nuis à Cintérieur de l’électron. 
Re3iarque.— La théorie exposée dans notre Note précédente(**) 
s’étend d’elle-même aux champs qui sont à la fois massiques et 
électromagnétiques; il suffira de poser (124) 
ou 
kSfTg ^ - J 11: (- 'l)»+?M.plVIÿ - i [6] 
4- a P ^ 
[ji = la densité massique généralisée; 
W = 
les (a= 1, 2, 3, 4) sont les composantes de la vitesse de la 
masse. 
les Mg (a= 1,2,3, 4) sont les composantes de la vitesse de l’élec¬ 
tricité. 
a 
les ^a (a 1,2, 3, 4) sont les composantes du potentiel électro¬ 
magnétique généralisé. 
<7 = la densité électrique généralisée. 
Nous développerons cette théorie dans un travail qui paraîtra 
prochainement dans les Annales de l’Observatoire royal de 
Belgique. 
(*) Remarquons que Ton retrouve ici le tenseur asymétrique qui agit à ^extérieur 
de l’électron de Poincaré (394 et 399). 
(**) Voir Note ** au bas de la page 420. 
