M. Nuyens. — Trajectoire d’un point électrisé 
plan équatorial, on aura et l’on écrira plus simplement 
(Sr)^ 
a\a r 
— r2(8cp)2 4- 
a \a r 
m ( 2 ) 
Sur toute trajectoire, on aura donc la relation 
sVl 1 
a \a r 
i 
a \ a r 
41 ^ 0 . ( 3 ) 
Pour éliminer t et s, utilisons le théorème du tenseur asymé¬ 
trique {Compl. I, éq. [21]) : 
ou 
ù (Compl, I, éq. [22]) 
( 4 ) 
(^) 
En supposant la charge du point assez petite pour ne pas 
modifier sensiblement le champ électromagnétique, on aura 
donc pour valeurs des composanles du potentiel [Grav. einst. 
(390)] (*) 
= = ( 6 ) 
OÙ <ï> est uniquement fonction de r. Pour la même raison, tous 
les seront donc nuis, sauf [Grav, einst. (391)] 
M 
♦_ 
14 — 
dx^ 
O) 
(*) Th. De Donder, La Gravi tique einsteinienne. Gauthier-Villars, Paris-, 4921, 
ou Ann. de VObserv. roy. de Belg., 4921. 
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