dans le champ dû à un électron pur. 
Rappelons que [Gmi;. einst. (364)] 
; . 1*2 = — cos 9; = x^^t. 
( 8 ) 
Le théorème du tenseur asymétrique donne les quatre 
relations 
dd) dt £ ^ 
dx^ ds 2 ^ 
0 = A2 
0 = A3 
^ 
- A 4 
dxi 2 
(9) 
La deuxième équation (9) est identiquement satisfaite; en 
effet, 
dii2 . A d9 
—-' = sine — = 0 
ds ds 
et tous les g sont nuis. 
La troisième équation (9) nous fournit l’invariant 
do 
ds 
= P 
ip = constante d’intégration). 
( 10 ) 
En effet, 
do 
« 3 ==- - 
et tous les ^^3 3 sont nuis. En se reportant à (5), on obtient 
l’invariant annoncé. 
Pour expliciter la quatrième équation, calculons A 4 . On 
aura (5) 
dn, _ d ^^dtV^ n 1\1 j 
ds ds I t/s 1_ a\a rjj \ 
( 11 ) 
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