M. Nuyens. — Trajectoire d'un point électrisé 
D’autre part, on a (8) 
dr 
= r2 — 
ds 
( 12 ) 
et, en vertu de [Grav. einst, (399)], 
d’où 
En intégrant 
e 
(13) 
dXi 4':rr^’ 
d4> e 
dr 
(14) 
<!> = ;r-; 
Alzr 
(lo) 
on a supposé = 0, à l’infini. 
La quatrième équation (9) pourra donc s’écrire 
ce dr £ d {^dt 
ds ^ ds \ ds 
a \a r 
(16) 
Posons,(Comp/. I, éq. [37]) 
E' — 
(17) 
on a démontré que E' et e' sont des invariants dans le mouve¬ 
ment de l’électron. 
En vertu de (16) et (17), on obtient 
47ir2 ds ds \ ds 
En intégrant (18), on obtient 
C — 
ee' (U 
— = E c — 
4Tcr ds 
1 — 
£2 /I 
c = 
constante 
d’intégration. 
570 — 
