M, Nuyens. — Trajecloîre à'un point électrise 
Posons 
= (20) 
nous dirons que m' est la masse d’origine électromagnétique 
de la particule e\ 
La relation (19) peut alors se mettre sous la forme 
ee' dt 
^ ds 
où 
Éliminons i et 5 dans (3), grâce à (10) et (^1), et posons 
( 22 ) 
on obtient l’équation différentielle de la trajectoire décrite 
par e' : 
ee' Y 
Aizc^m' y 
1 + 
a \a J_ 
. (23) 
II. Considérons maintenant la première équation (9) et sup¬ 
posons que la particule, à l’instant considéré, ait une vitesse 
nulle ; on aura donc 
— EEE^=0. 
ds ds 
(24) 
La première équation devient alors, après quelques calculs 
au cours desquels on tiendra compte de (17) et de (20), 
1 ee' dt 1 £2 /di'y 
_c 4Tcr‘^ ds ”^2 a \ds J _ 
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