de la Relativité générale. 
On aura 
( 2 ) 
ou 
— (d<Tf + = O, 
(3) 
ou encore 
— (dxf — (dyf — (dzf + c"(dty = 0. 
(3') 
Écrivons la forme quadratique 
(Zæy — ( 8 , i /)2 — {^zy + c^{Uy 
(4) 
ou 
— (8(7)2 _j_ C'(ùlf; 
(4) 
ce sont les premiers membres des équations (3') et (3) dans 
lesquels on a remplacé les dx, dy, dz, dt par des différentielles 
quelconques ùx, oij, 82 , U. 
Vide de Lorentz. — Considérons maintenant un spectateur 
subtil S, qui sera dit de Lorentz : quand ce spectateur étudiera 
les phénomènes physiques, il tiendra compte explicitement des 
masses pondérables et des électrons. Il lui est impossible de 
discerner un à un les ultra-électrons; il en tiendra compte 
implicitement ou d’une manière statistique, en généralisant la 
relation (4) de la manière suivante : 
^ , (a, P = 1, 2, 3, 4). (5) 
a P 
OÙ 
X2 = y, 
Xs^Z, 
X4 = t. 
Les symboles x, y, z, t conservent ici la même signification 
que dans (4). 
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