dans le champ dû à une sphère matérielle. 
Pour éliminer t et s, utilisons le théorème du tenseur asymé¬ 
trique (Gompl. II, éq. [20] (*). 
La masse et l’électricité étant animées des mêmes mouve¬ 
ments, ce théorème se réduit à 
où (Compl. II, éq. [14-]) 
, di(i 
ds 
^ a P 
(4) 
En supposant la masse et la charge du point assez petites 
pour ne pas modifier sensiblement le champ matériel, on aura 
donc pour valeurs des composantes du potentiel [Grav. einst. 
(390)] 
= <I>2 = % = 0, (t>, = <I>, (6) 
où d> est uniquement fonction de R. Pour la même raison, tous 
les Mp, seront nuis, sauf [Grav. einst., (391)] 
d<î> 
dtC^ 
O) 
Rappelons que [Grav. einst., (364)] 
Xo = — cos 
Xi = t . 
( 8 ) 
Le théorème du tenseur asymétrique donne les quatre rela¬ 
tions : 
dt f 
0 = 
0 = 
d<i> 
(TM^ —— = 
dx^ 
(9) 
(*) Th. De Donder, Premiers compléments de la Gravifique einsteinienne. Gau- 
thier-Villars, Paris, 1922, ou Annales de l’Observatoire royal de Belgique, 3® série, 1.1. 
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