dans le champ dû à une sphère matérielle. 
La quatrième équation (9) s’écrira maintenant 
ce rfK 
4 TrH^ ds 
( 16 ) 
II. Point matériel potentié. — Passons à l’étude du mouve¬ 
ment du point potentié. Sa charge électrique sera désignée par e'. 
Posons encore (Compl. II, [47'] à 152]) : 
sE' = [[A 
on sait que E' et e' sont des invariants (Compl. II, [37 ] et [52]) 
dans le mouvement du point matériel considéré. 
En vertu de (16) et (17), on obtient 
cee' dR d 
-= E' — 
4TT32 ds as 
Ï + Ü\ 
K ^ RV, 
( 18 ) 
En intégrant (18) on obtient 
G — 
ee' 
4^R 
Posons 
G == constante^ 
d’intégration, y 
( 19 ) 
( 20 ) 
nous dirons que M' est la masse d’origine massique et électro¬ 
magnétique du point en mouvement. 
La relation (19) peut alors se mettre sous la forme 
ee' 
ds\ K ^ RV 
( 21 ) 
OÙ nous écrivons la constante d’intégration 
G 
759 
