dans te champ dû à une sphère matérielle. 
Ce dernier cas a fait l’objet d’une étude précédente (*) ; 
comme il ne pouvait y avoir confusion, il n’a pas été jugé 
nécessaire d’y employer l’indice e. 
III. Action entre la sphère matérielle potentiante et le point 
MATÉRIEL poTENTiÉ. — Coiisidérons maintenant la première 
équation (9), et supposons que le point potentié, à l’instant 
considéré, ait une vitesse nulle; on aura donc 
dr 
ds 
( 29 ) 
La première équation devient alors, en tenant compte de (17), 
ee' dt 
^ ds 
- E' F- Vi -1+üV— _ ^ -Vx _ F-Y’ 
1_ R^V R RV ds^ 2 R^VR" R^J\dsJ _ 
En vertu de (2), on a, en outre, 
Y £2 
1 —-^ + — 
R ^ K2 
( 30 ) 
(31) 
Passons à l’espace et le temps, en remarquant que 
rf2R _ /dty d^K 
(is^ \dsJ dt^ 
En utilisant la constante de Gauss introduite par M, De 
Donder en posant [Grav. einst., (429) et (438)] 
Stt 
(32) 
(*) Maurice Nuyens, Trajectoire d’un point électrisé dans le champ dû à un 
électron pur. [Bull. Acad. roy. de Belgique (Classe des sciences), octobre 1922.] 
