dans le champ dû à une sphère mater elle. 
Introduisons l’expression dans (35) ; d’ 
ou 
f 1 — - 4- —^ 
H ' KV 
1 _ _L _|_ 
R ^ RV 
ee' 
(1 — 
4~c3ArR 
(37) 
Yl. Rayon lumineux dans le champ gravifique du a une sphère 
MATÉRIELLE. — Ou Sait que les trajectoires des rayons lumineux 
sont des extrémales de longueur nulle du champ considéré. 
Nous ferons donc dans l’équation (2) 
ds = 0. 
(38) 
Cette équation devient, en utilisant la variable auxiliaire /, 
f'^ ^ Y ddt\^ 
' R^RV \dl J 
[^dlj ' ~ V K ' RVVrf/ 
Nous avons, d’autre part, 
= 0. (39) 
H2 
et 
ee' 
'd<f\ 
dl) ' 
= P 
(40) 
dt / 
dl l 
'“R+ 
(41) 
Éliminons dl et dt dans (39), grâce à ces deux dernières 
équations; nous aurons, en posant 
1 
l’équation différentielle de la trajectoire du rayon lumineux : 
, (42) 
dduY f 
ee' Y 
- --- U — — yw + 
,4-t3M' J ' 1 ^ Y 
1922. SCIENCES. 
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