dans le champ dû à une sphère matérielle. 
VII. Électron purement électrique. — Nous avons établi, 
dans une Note précédente (*), l’équation diiïérentielle de la 
trajectoire d’un point électrisé dans le champ dû à un électron 
pur : 
ee’ Y 
ATzc^nisKj 
. (46) 
On remarquera que cette équation se déduit d’ailleurs immé¬ 
diatement de (23), en y faisant valeur de y 
(voir 1'). 
Nous aurions pu établir également pour cet électron pur le 
théorème des aires et le théorème des forces vives généralisés 
par des calculs analogues à ceux développés ici dans les §§ IV 
et V. Il sera plus simple de déduire directement ces théorèmes 
des équations (34); (35) et (37), en faisant dans ces dernières 
= 0 et M' = m'. 
On aura donc, pour le théorème des aires généralisé. 
P 
ee' 
^ ATzc^m'eK 
(47) 
(*) Maurice xNuyens, Trajectoire d’un point électrisé dans le champ dû à vn 
électron pur. [Bull. Acad. roy. de Belgique (Classe des sciences), octobre 1922.] 
Une erreur typographique s’étant glissée dans l’équation [12] du complément V 
à la Gravijique einsteinienne, nous n’avons pas obtenu identiquement l’équation (46) 
écrite plus haut. Pour rectifier, il suffira, dans toutes les équations de la ISote 
concernant l’électron pur, de remplacer la fonction 
R--T---11 
a\a rj_ 
par la suivante : 
765 
