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petite possible de e. (Gibbs) » (*). Dans l’intégrale (17), intro¬ 
duisons la nouvelle variable s au moyen de l’équation b (^ ... q n 
p i ... p n ) = b, et éliminons, par exemple, la variable p } ; l’inté¬ 
grale (17) pourra s’écrire 
•8</i • • • 1 8e8/; i+1 ... Sp^ 
j 
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dp a 
car le jacobien des nouvelles variables q ± ... q n p i ... p x _^ 
ep )+i ... p n par rapport aux anciennes se réduit à —I 
Si la limite supérieure de l’énergie totale passe de e à e -f- Se, 
la fonction Y (b) subira un accroissement (positif, si oe est positif) 
qui pourra s’écrire 
%... og„o/4 ... 8/ixfi... ty» 
8V (e) = Se 
à la limite 8e s’évanouit, et l’on aura 
3 v (e) ... 8^8/^... 
(18) 
Gibbs 
3£ 
pose 
3£ 
3 pl 
d V (e)_ <i>(e) 
3£ 
Appelons de nouveau e x la limite supérieure considérée de b; 
en comparant les formules (15), (16) et (18), on voit que 
(19) 
' ,KeXl 
îfX V 7 
Ce=ô 
$(£ X ) 
(*) J. Willard Gibbs, Elementary Principles in slatistical Mechanics. New York- 
London, 1902. Voir p. 87. 
(**) Ouvr. cité , p. 88. 
