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or, ce volume est infini. Il est préférable de nous adresser à la 
deuxième méthode, qui est ici d’une application immédiate. 
La probabilité 
f ... f e 1Wi dw i . . . e /Wn dw n dz ± . . . dz 3n 
se met sous la forme 
e yw /.../ div i ... dw n dz ± ... dz 3n . 
La masse fictive comprise dans l’espace généralisé, qui est tel 
que W soit compris entre W et W -f- dW, aura pour expression 
g/w W *-i d\V, 
et l’expression à rendre maximum sera 
3 n 
e 7W W n-i W r2 ? 
avec la condition W -f- W' = C te , 
yW + (n — 1) log W -f 
La condition sera réalisée pour 
ou encore 
(fi-l) log W'. 
T + 
n — 1 
W 
3 n 
T- 1 
W' 
et nous aurons 
y w + 1 
Passons à l’hypothèse de Planck. Elle revient à admettre que 
l’intégrale 
(O ... [ 1 0„) dw i ... div n 
est égale, à une constante près, au nombre de points contenus 
dans le domaine et dont les coordonnées sont des multiples 
entiers d’une même quantité qui est le quantum. 
