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une propagation perpendiculaire au plan bissecteur (pl. I); dans 
le second cas, cette symétrie ne peut pas exister (pl. II). 
La théorie de la déviation extraordinaire prismatique a été 
développée par M. Verschaffelt (*). Cette étude théorique a fait 
prévoir les circonstances suivantes : 
1° Dans le cas d’un prisme symétrique, la déviation passe 
par un minimum ou un maximum analytique au moment où la 
direction de propagation est perpendiculaire au plan bissecteur 
du prisme, tout comme pour un prisme isotrope; 
2° La transition du minimum au maximum ^c’est-à-dire de 
à ~<o\ l’indice N du milieu ambiant allant en s’élè¬ 
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vant, se produit pour un milieu dans lequel la déviation reste 
constante 0^ mais pas nulle, comme dans le cas d'un 
prisme isotrope; l’indice de ce milieu particulier est 
N c = l/jN^ sin 2 w + NJ cos 2 w, 
(*> étant le demi-angle réfringent, et N ?/ les indices principaux 
du cristal respectivement dans une direction perpendiculaire au 
plan bissecteur et dans la direction perpendiculaire à l’arête 
dans le plan bissecteur ; il se présente en outre cette particula¬ 
rité qu’à l’incidence et à l’émergence rasantes, le rayon pénètre 
dans le prisme et en sort sans changer de direction ; 
3° La déviation extraordinaire est nulle au minimum ou au 
maximum pour N = N x ; 
4° Entre et N c la déviation extraordinaire passe deux fois 
par 0 et présente entre ces deux déviations milles un maximum 
absolu de déviation ; 
5° Dans les prismes asymétriques il y a une infinité de 
valeurs de N pour lesquelles il n’y a ni minimum ni maximum 
de déviation ; ces valeurs de N sont comprises entre celles pour 
lesquelles le rayon lumineux ne change pas de direction en 
(*) Bull, de l'Acad. roy. de Belgique (Classe des sciences), n° 2, pp. 125-132 ; 
n° 3, pp. 169-179 : n« 5, pp. 38C-390,1910. 
