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§ 5. — Champ magnétique. 
A chaque mouvement élémentaire de l’éther correspond pour 
chaque particule de l’éther une rotation élémentaire (*) (qui 
peut éventuellement être nulle si le mouvement est irrota¬ 
tionnel). Si nous suivons dans son mouvement une particule 
d’éther depuis l’état de repos initial (au temps t 0 ) jusqu’à l’état 
de mouvement actuel (au temps t), et si nous intégrons de t 0 
à Me vecteur qui représente la rotation élémentaire, nous 
obtiendrons un nouveau vecteur H, qui représentera l’intensité 
du champ magnétique au point occupé à l’instant t par la par¬ 
ticule considérée. 
Première équation. 
Suivons dans son mouvement une particule d’éther depuis 
l’instant t jusqu’à l’instant t -[- dt. 
Les divers points de cette particule possèdenf chacun une 
vitesse représentée par le vecteur e, vecteur qui peut varier 
d’un point à un autre. La variation du vecteur e a pour consé¬ 
quence une rotation de la particule sur elle-même. Pendant le 
temps dt, la particule effectue une petite rotation (**) représentée 
par le vecteur 
1 , , , 
-rot (edt), 
c’est-à-dire par le vecteur dont les trois composantes sont : 
1/0 0 
I \dz ~ 
ifL e _Le' 
%\dZ X dX Z y 
VA 5 _ i ' 
Adx Cy zy Cx . 
I dt, 
dt, 
dt. 
(*) Voyez la note ci-dessous. 
(**) Voir le traité de mécanique de Appel, t. III (édit. 1903), n° 705, pp* 286-289. 
