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verticale ; si on l’en écarte, il décrira un petit cône autour de la 
verticale, comme le fait le fil d’un pendule conique sous l’in¬ 
fluence de la pesanteur qui tend à le ramener à sa position 
d’équilibre. Pour un observateur qui ignorerait son mouvement 
de rotation, la toupie semblerait obéir à une sorte de force élas¬ 
tique. On peut imaginer des appareils plus compliqués qui 
reproduisent plus exactement encore les propriétés des corps 
élastiques, et c’est ce qu’a fait Lord Kelvin. Supposons des sys¬ 
tèmes articulés dont certaines pièces, jouant le rôle de gyrostats, 
sont animées d’une rotation rapide. Dans ces systèmes, aucune 
force n’est en jeu (à part les forces d’inertie), et pourtant ils se 
comporteront comme s’ils étaient doués d’élasticité. En appa¬ 
rence, on peut y emmagasiner de l’énergie potentielle ; mais ils 
ne possèdent en réalité que de l’énergie cinétique. On supposera 
que l’éther est constitué de la sorte. 
Il y a toutefois une différence entre l’élasticité ordinaire (celle 
des solides) et l’élasticité rotationnelle de Lord Kelvin. Quand 
on déforme un solide, son élasticité est mise en jeu; mais elle 
ne l’est plus quand on le fait tourner eu changeant son orien¬ 
tation dans l’espace, mais sans changer sa forme. 11 n’en est pas 
ainsi dans les systèmes articulés de Lord Kelvin. 
Dans ces systèmes de Lord Kelvin, et dans notre éther, on 
ne peut changer l’orientation sans avoir à vaincre une sorte de 
résistance élastique : 
Les diverses parties de l’éther tendent à conserver leur orien¬ 
tation ; on ne peut les en écarter sans dépenser du travail ; elles 
y reviennent quand la force extérieure cesse d’agir. 
§ 9. — Effort élémentaire produit par l'élasticité rotationnelle. 
Supposons qu’aux points d’une région élémentaire de volume 
d'z entourant le point Q il existe une torsion élémentaire de 
l’éther représentée par le secteur 
dU. 
