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Considérons un point quelconque P et un volume élémen¬ 
taire dz' autour de ce point. En vertu de l’élasticité rotationnelle, 
il existe une force qui agit sur le volume dz' et qui tend à faire 
tourner ce volume autour du vecteur dE. 
év 
Cette force produite par la torsion du volume dz et agissant 
sur le volume dz ' sera proportionnelle au produit de ces deux 
volumes. 
Elle pourra être représentée par 
(dF)dz. dz', 
d¥ dépendant du vecteur dE. 
Décomposons dE en une composante dE r le long de PQ et 
une composante dE n normale à PQ. 
La composante dE r n’aura pas d’action sur le point P. La 
force d¥ sera proportionnelle à dE n . Elle sera normale au plan 
des deux vecteurs PQ et dE n . 
On aura 
dF = K . dH fl , 
le coefficient K étant une certaine fonction de la distance 
PQ = r. 
Nous poserons 
K = r . f(r). 
