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De sorte que 
dF = f(r ). rdU n . 
Nous ferons sur la fonction f(r) seulement les deux hypo¬ 
thèses suivantes : 
1° Cette fonction décroît avec une très grande rapidité lorsque 
r augmente. Elle sera donc pratiquement nulle dès que r dépas¬ 
sera une certaine valeur r 0 (rayon d’action), valeur r Q qui sera 
supposée très petite ; 
2° La fonction devient peut-être infinie quand r tend vers 
zéro, mais si cela a lieu, nous supposerons que l’ordre d’infini¬ 
tude est inférieur à 5. 
En d'autres termes, nous supposons qu’il existe une constante 
m < 5 et un nombre positif fixe M, tels que l’on ait pour toutes 
les valeurs de r : 
Remarquons maintenant qu’un vecteur égal au produit des 
deux vecteurs PQ et dE n et normal au plan de PQ et dE n est 
égal au produit vectoriel des vecteurs PQ = r et f/H. Ce pro¬ 
duit vectoriel, selon une notation très répandue, sera représenté 
par 
[r . dH]. 
Donc 
r . dE n = [r. dH] 
et 
dF = f(r ). [r. dH], 
où /(r) est une fonction scalaire de la distance r, fonction dont 
nous ignorons la forme exacte, mais dont il nous suffira de 
savoir qu’elle satisfait aux deux conditions que nous venons 
d’énoncer. 
Considérons maintenant un vecteur magnétique fini H. C’est 
l’intégrale de torsions élémentaires, de t 0 à t. 
Son action F sera donc l’intégrale des actions élémentaires 
dF. 
