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Donc 
F = Çf(r)[r.dH] = f(r).[r. jdH] 
to to 
F=f(r).[r.H]. 
Donc : 
Un élément de volume d~ entourant le point Q et possédant 
une intensité magnétique H, exerce sur un élément de volume 
c/t entourant un point P une force représentée par le vecteur 
F . dx . dx' = f(r) . [rH]. dx . dx'. 
§ 10. — Effet total produit en un point par l’élasticité 
rotationnelle . 
Cherchons quelle est la force totale exercée par l’élasticité 
rotationnelle sur l’unité de volume située en un point P (*). 
(Parce que l’éther est supposé incompressible, donc à densité 
constante, il revient au même de considérer l’unité de volume 
ou l’unité de masse.) 
Choisissons ce point P comme origine des coordonnées. Les 
composantes Hæ, H y, IL du vecteur magnétique en un point Q 
sont des fonctions des coordonnées x, y, z de ce point. 
Examinons d’abord le cas oh ces fonctions sont linéaires : 
H x = li + ax + by + cz, 
H y = h' + + b'y + c'z , 
H z = h" + a"x + V'y + c''z. 
L’effort exercé sur l’unité de volume située en P (origine) par 
un élément de volume hx entourant le point Q est, d’après une 
formule précédente : 
f(r) . [r. H]dx. 
Entourons l’origine P d’une petite sphère de rayon a, et soit 
(*) Plus exactement le rapport entre l’effort exercé sur un élément de volume 
di' et la mesure de ce volume dx 
