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donc 
— 3 
- 3 
rot H x — j — ïïx 
— k--Hæ; 
mais 
3 z 
dy 
3 „ 
— Hx — c et 
\\x = b ; 
donc 
3 z 
et la formule précédente peut s’écrire : 
f f(f) • [rH x]dT — K . rot Ha?. 
oo 
De même 
J/•(>')• [rH*/lrfr=K.rolH, 
00 
j f( r ) • [rH«]rix = K . rot H*. 
oo 
Donc enfin 
j f(r) [rfl] (/t = K . rot H. 
co 
Tel est l’effort total exercé, sur l’unité de volume placée 
en P, par un champ magnétique dont les composantes Hx, 
H y, Hz sont des fonctions linéaires de x, y, z. 
* 
* ¥ 
Considérons maintenant un champ magnétique dont l’inten¬ 
sité est une fonction qui n’est astreinte qu’à la seule condition 
d’avoir des dérivées partielles premières continues. 
A cause de l’hypothèse faite que la fonction f(r) décroît avec 
une très grande rapidité quand r augmente, nous pourrons, 
pour calculer l’effort en P, remplacer le champ quelconque H 
par un champ osculateur H’ à composantes linéaires. C’est- 
à-dire par un champ H’ tel que 
Wx = h + ax + by + cz 
H 'y = h' + a'x + b' y + c r z 
Wz = h" + a"x -f b"y + c"z, 
