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§ 13. — Troisième équation dans ie cas général. 
Dans le cas général où des ions en mouvement traversent 
l’unité de volume d’éther situé en P, la force 
roi H 
exercée par l’élasticité rotationnelle est équilibrée non seule¬ 
ment par l’inertie de l’éther 
1 ci 
c dt 6 * 
mais encore par la force d’entraînement des ions 
l j j- 
On a donc 
(III). ~ e + P + V + — p_v_f 
§ 14. — Quatrième équation. 
Nous avons dit que l’éther est incompressible. 
Donc si l’on imagine un petit parallélipipède rectangle parai* 
lèle aux axes coordonnés dans lequel ne se trouvent pas d’ions, 
on pourra écrire que le volume d’éther qui entre par seconde est 
égal au volume qui sort. On obtient ainsi 
div. e = 0. 
Si le parallélipipède renferme des ions, le volume d'éther qui 
entre par seconde, diminué du volume qui sort, est égal au 
volume d’éther que les ions négatifs ont réduit à la phase zéro, 
diminué du volume d’éther produit par les ions positifs. 
Le volume transformé par chaque ion est une constante que 
nous supposons égale à l’unité. On a donc 
div. e = p + — p_. 
(IV) 
