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fusion (fig. 13, courbe b). Au contraire, si l’impureté ne fournit 
pas de solution solide avec la substance à purifier (fig. 8, 
courbe e), lors de la fusion, on observe d’abord un arrêt eutec- 
tique de très courte durée, pendant lequel l’impureté fond com¬ 
plètement (portion BC) ; puis la pression se remet à tomber 
très rapidement le long de la portion de courbe CG', mais .avant 
d’atteindre le point D où la fusion est complète, il y a de nou¬ 
veau un ralentissement très marqué de la fusion ; on observe 
donc toute une série de changements de direction de la courbe de 
chute en B, G, G' et D ; tandis que pour une substance pure la 
chute est très régulière jusqu’à ce que l’on atteigne la pression 
CD, qui se maintient rigoureusement constante pendant toute la 
durée de la fusion. 
Au cours de ses recherches classiques, Tammann (*) a fait un 
usage systématique de ce critérium de pureté et a montré que par 
sa remarquable sensibilité il est tout à fait comparable à celui 
dont on se sert quand on examine la constance de la pression 
de liquéfaction d’une vapeur étudiée à température constante. 
Les phénomènes de retard thermodynamique. 
Avant de conclure, nous devons examiner encore les transfor¬ 
mations accessoires que subissent les courbes de chute de pres¬ 
sion par suite des phénomènes de retard thermodynamique; 
j’entends par là, non pas les retards résultant de la lenteur avec 
laquelle un équilibre s’établit, mais ceux dont l’origine est la 
persistance d’états d’équilibre dans un domaine où ils auraient 
dû être remplacés déjà par une autre forme d’équilibre plus 
stable; exemples, la surfusion et la sursaturation. 
Ge genre de retards n’a été observé que lors du passage d’une 
phase fluide à une phase cristalline, mais jamais en sens inverse; 
ainsi la surfusion est la règle, contrairement à la surchauffe. 
Dans le cas où deux phases cristallines doivent se mettre en 
( 4 ) Tammann, Kristallisieren und Schmelzen, passim. 
