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trice à laquelle est soumise la charge cr. A cet effet, ils consi¬ 
dèrent la discontinuité qui se présente dans l’intensité du champ 
au passage du conducteur au milieu ambiant (H = 0 à l'inté¬ 
rieur du conducteur, H = ^<7 à l’extérieur) comme résultant de 
la superposition de deux champs : l’un, d’intensité F, est uni¬ 
forme, c’est-à-dire qu’il ne change ni de valeur ni de direction 
au passage du conducteur au milieu ambiant; l’autre a des deux 
côtés de la surface du conducteur la même intensité F', mais le 
sens est different (ce dernier champ est produit par la charge 
de l’élément cls même, le premier par les charges de toutes les 
antres parties de la surface du conducteur). On a donc 
4tc 
F + F' = <r (intensité du champ extérieur), 
K 
F —■ F f = 0 (intensité du champ intérieur). 
de sorte que 
Or la charge superficielle se trouve dans le champ uniforme F; 
elle subit donc une force électromotrice 
P e -F.* = ÿ* 2 ; (2) 
et comme la charge ne peut pas abandonner la surface du con¬ 
ducteur, il en résulte une force pondéromotrice superficielle, 
précisément égale à la pression P calculée par la méthode éner¬ 
gétique. 
Ce raisonnement, qui à proprement parler est basé sur la loi 
de Coulomb comme principe fondamental de l’électrostatique, 
suppose que les actions électriques s’exercent à travers le con¬ 
ducteur comme à travers le milieu ambiant. Or, pour ceux 
qui ont appris à baser l’électrostatique sur les équations géné- 
