— 910 — 
raies de Maxwell, qui expriment une discontinuité dans les 
actions au passage d’un milieu à un autre, une pareille suppo¬ 
sition doit sembler étrange. Elle se justifie cependant, mais 
pour la justifier il faut introduire J’hypothèse de la polarisation 
des diélectriques. 
3. — Dans la théorie de la polarisation des diélectriques, on 
suppose que les actions électriques se font à travers tous les 
milieux comme à travers le vide; seulement, le champ électrique 
induit à la surface d’un diélectrique et à l’intérieur de celui-ci 
des charges fictives , dont la densité superficielle a-' et la densité 
cubique p' sont déterminées par les formules 
B H 4 =Utc(<! + *') (3) 
div. H = 4 tt(p + p'), (4) 
a- et p étant les densités superficielle et cubique des charges 
vraies. Or, on suppose que ces charges fictives agissent sur 
les charges vraies suivant la même loi que les charges vraies 
entre elles. 
Considérons donc de nouveau, à la surface d’un conducteur 
placé dans un diélectrique à constante K, une charge vraie de 
densité superficielle < 7 ; elle induit sur la même surface la charge 
fictive o-'. Comme p = 0 et div. H = 0, les deux milieux étant 
homogènes, on a aussi p' = 0 ; il n’y a donc pas d’autres 
charges fictives qu’une charge superficielle. Les deux charges 
superficielles <7 et cf produisent de part et d’autre de la surface 
des champs d’intensités et Stic/. Superposons à cela un 
champ d’intensité F tel que 
et 
alors 
K -j- 2 TU ( T 4- <7 f ) =-<7 
-r v -r ; K 
F —2tc(<t + <r')= 0: 
r 2it 
r ■= — <r 
K 
