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Reprenons maintenant le raisonnement du § 3. La charge cf 
produit de part et d’autre de la surface deux champs égaux, 
mais opposés, d’intensité Superposons à cela un champ 
uniforme F ; il faut 
F + 27tcr' = H 2 , F —271*' = ^, 
donc 
1 1/1 1 \ 
et la charge <r', placée dans le champ d’intensité F, subit la 
force électromotrice 
pI^/L 
* 87t V.K1 
Telle est donc la pression électrostatique apparente; on 
voit quelle ne se confond pas avec la pression superficielle 
P'(forai. 5). 
Ce désaccord provient évidemment du fait que la charge 
fictive est soumise non seulement à la force électromotrice V e , 
mais encore à une force quasi élastique, due à la polarisation 
et qui n’est pas équilibrée dans la surface même (bien entendu, 
cette force quasi élastique ne doit pas être confondue avec la 
force réellement élastique, qui se développe dans un diélec¬ 
trique solide, polarisé, et qui équilibre la pression superfi¬ 
cielle). Cette force ou pression quasi élastique doit donc être 
égale à la différence entre (5) et (7) : 
pn = Vf±__ 
fri K \) 8tc K 
5. — Cette pression électrostatique apparente et cette pres¬ 
sion quasi élastique doivent également exister à la surface de 
contact du conducteur et du diélectrique. La charge superficielle 
fictive <r f se trouve, comme la charge vraie a-, dans le champ 
