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d’intensité F = ^<r; elle est donc soumise à la force électro- 
K 
motrice 
(9) 
car <s\ = j— l) (d’après le ^ 3). Quant à la pression due à 
G 
) 
la polarisation, elle se déduit de la formule 8) en posant 
B = KH = 4710-, Kg = K et l\ A = oc (constante diélectrique du 
conducteur, supposé parfait) ; on reconnaît qu’elle a la même 
valeur que la force électromotrice P 1? qu’elle compense par con¬ 
séquent. On voit, d’après cela, que la pression superficielle sur 
le conducteur se compose de trois parties, dont deux s’entre- 
détruisent, de sorte qu’en définitive la pression superficielle est 
égale à la pression électrostatique due à la charge vraie. 
On peut remarquer que la pression électrostatique totale (due 
aux charges vraie et fictive) sur la surface du conducteur est 
( 10 ) 
6 — La localisation de la charge vraie et de la charge fictive 
sur une surface mathématique doit être considérée comme un 
artifice de raisonnement destiné à simplifier le problème ; en 
réalité, il est plus logique d’admettre (*) que ces charges se 
trouvent avec une certaine densité cubique variable dans une 
couche de transition très mince, et que dans cette couche il y a 
une variation continue de K depuis oc (dans le conducteur) 
jusqu’à la valeur correspondant au milieu ambiant (il y aurait 
donc en quelque sorte pénétration des deux milieux). Dans cette 
même couche, l’intensité du champ varierait continûment, bien 
que très rapidement, de U i = 0 à H 2 = y or, et la pression 
électrostatique vraie aurait pour expression : 
Pg = Jp 1 \(lX, 
( 41 ) 
(*) Voir, par exemple, Maxwell, Eleetricüy and Magnetism i I, p. 93. 
