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Dans sa démonstration mentionnée ci-dessus, M. H. A. Lo- 
rentz considère à un moment donné t le groupe de molécules 
dont le nombre est donné par f[t, x , y , 2 , Ç, r\, Ç) 8æ8î/8;s8£87)8Ç 
et suit ces molécules dans leur mouvement pendant dL Ne tenant 
d’abord pas compte des chocs, l’illustre physicien admet que, en 
vertu du mouvement continu (1), on aura 
-^(8æ8i/8:?8I;8y)8Ç) = 0; 
HL 
voici comment M. Lorentz s’exprime à ce sujet : 
« La vitesse (£, yj, Ç) pouvant être regardée comme la même 
pour toutes les molécules dont il s’agit, nous pouvons dire que 
l’élément dl (== hxoyiïz) tout entier se déplace avec cette vitesse, 
en conservant sa forme et sa grandeur, et en emportant avec lui 
le groupe de molécules. A la fin du temps dt , ces molécules se 
trouveront dans l’élément dl au point (, x -j- qdt, y -(- r\dt, 
z -f- Çdt ). 
» ... en vertu des forces extérieures, les composantes de la 
vitesse du centre de gravité des molécules ont subi certains 
accroissements, que nous pouvons supposer égaux pour toutes 
les molécules considérées. En nous bornant au cas où les forces 
dépendent d’une fonction potentielle, nous pouvons représenter 
ces accroissements par 
dx 
de sorte qu’à la fin du temps dt les vitesses se trouveront entre 
les limites 
î+~dt 
dX 
di/ 
dlj 
dt 
ç + d Xu 
dz 
et cÙ + 
dx 
d’\> 
et T \■-[■- —dt -f- d'f \, 
3 y 
et ? + -L< + ut » 
3 z 
1015. — SCIENCES. 
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