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cristaux choisis de gypse pour lesquels (110) et (111) consti¬ 
tuent les 2 / 3 de la surface. Ces cristaux furent lavés avec la solu¬ 
tion saturée, séchés, pesés et les diverses épaisseurs furent 
mesurées. Ils furent plongés ensuite dans la solution saturée 
contenue dans un tube en verre d’iéna, placé dans un thermo¬ 
stat. On n’a pu observer aucune modification des épaisseurs 
malgré la longue durée de l’expérience (plusieurs mois). Dans le 
même travail, Hulett a pu mesurer la différence de solubilité des 
particules de dimensions différentes, qui était établie théorique¬ 
ment. Marc et Ritzel ( A ) admettent cependant qu’il y a une 
différence de solubilité entre deux faces infinies, d’orientation 
différente. 
Berthoud ( 2 ) a montré que si au point de vue expérimental 
cela est infirmé, au point de vue théorique cette hypothèse 
paraît contredire le second principe de thermodynamique. Nous 
ne pouvons donc admettre l’existence de cette différence. Il reste 
une variation de 8, pour expliquer les faits expérimentaux. A 
priori il semble que cette quantité, pour un même corps et 
toutes choses égales, doive dépendre de la densité réticulaire. 
Berthoud remarque pourtant que 8 est d’un autre ordre de gran¬ 
deur que les quantités moléculaires et qu’il est donc difficile 
d’admettre une variation de 8. [Voir le tableau des valeurs de 8 
publié par Wagner ( 3 ).] 11 propose une autre théorie dont il 
sera parlé plus loin. 
III. — Figures de corrosion et figures de convection. 
Lorsqu’on soumet à la dissolution ou à la corrosion chimique 
une face d’un cristal, on constate que le liquide commence par 
attaquer inégalement la surface et fait apparaître des figures 
dites « de corrosion ». Une face soumise à la cristallisation 
p) Marc et Ritzel, Zeitschr. für physik Chermie , 1911, p. 584. 
( 2 ) Berthoud, toc. cit. 
( 3 ) Wagner, Zeitschr. für vhysik. Chenue, 1910, voir p. 434. 
