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rieur de concentration c. Si D est le coefficient de diffusion de 
la substance, 8 l’épaisseur de la couche de passage, on a 
k ( c' — (\) = -^(e — c'), d’où v = —5— (c — r 0 ). 
0 * L) 
8+ * 
On établit une formule identique pour la dissolution. 
Cette théorie permet d’expliquer l’influence de l’orientation 
cristallographique et surtout la grande différence des vitesses 
suivant deux faces d’un même cristal. Berthoud remarque que 
si o devient très grand, y disparaît devant o; on retrouve la 
loi de Nernst et l’influence spécifique des faces disparaît. Wey- 
berg (*) et Gaubert ( 2 ) ont montré l’existence de courants de 
convection très actifs durant la cristallisation. Le liquide étant 
agité, y peut très bien n’être pas négligeable devant o, qui est 
petit, et l’influence de l’orientation se manifeste. L’expérience 
a montré que la cristallisation rapide en solution très sursa¬ 
turée donne des cristaux limités par un nombre restreint de 
faces à symboles simples, désignées par Gaubert v 3 ) sous le 
nom de faces fondamentales. Quand la cristallisation est lente, 
les sommets et les arêtes sont tronqués par des facettes plus 
ou moins nombreuses et développées. L’hypothèse de Berthoud 
rend parfaitement compte de ces observations. Dans la cristal¬ 
lisation rapide, les courants de concentration doivent, en effet, 
être beaucoup plus énergiques que dans la cristallisation lente. 
L’influence spécifique se manifeste par conséquent surtout dans 
le premier cas et limite, dans ce cas, le nombre des faces stables. 
0; Weybekg, Zeitschr. fur Kryst., 1902, p. 40. 
Gaubert, Bull. Soc. française de min., 1902, p. 223, et Recherches récentes 
sur le faciès des cristaux , publiées par la Société de chimie physique, pp. 4 et 5. 
( 5 , Idem, Recherches récentes sur le faciès des cristaux, p. 11. 
