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liquide commence à sortir, on voit les mo¬ 
lécules liquides se mouvoir verticalement 
jusqu’à quelques centimètres de l’orifice ; 
après quoi elles se dirigent vers lui. Or, 
comme il doit toujours passer dans le même 
temps la même quantité de liquide pour 
toutes les tranches horizontales, à chaque 
instant la vitesse moyenne dans chacune de 
ces tranches doit être en raison inverse de 
sa surface. Pendant que l’écoulement a lieu, 
le liquide n’est pas toujours terminé par 
une surface horizontale. Si le jet sort verti¬ 
calement par un orifice placé au fond, et 
que le niveau soit descendu à une petite dis¬ 
tance de l’orifice, le liquide s’écarte de l’axe 
de ce dernier, et forme un entonnoir dont 
le sommet répond à son centre. Quant à 
l’écoulement par des orifices à minces parois 
et à la constitution des veines liquides, les 
phénomènes sont tellement complexes que 
nous renvoyons, pour leur description , aux 
travaux de Savart sur ce sujet. Les expé¬ 
riences que l’on a faites pour déterminer la 
dépense par des orifices percés en minces 
parois ont conduit aux résultats suivants : 
quand la hauteur du liquide est constante, 
1° la forme de l’orifice est sans influence, à 
moins que son contour ne présente des an¬ 
gles rentrants ; 2° pour des orifices percés 
en minces parois , dont le diamètre excède 
10 millimètres, la section contractée est à 
peu près égale à 0,6 de la surface de l’ori 
fice ; 3° pour les orifices très petits , la sec¬ 
tion contractée est un peu plus grande, pro¬ 
bablement parce que l’épaisseur de la paroi 
devient alors sensible, et qu’il se produit un 
effet analogue à celui qui résulte des ajuta¬ 
ges ; 4° avec le même orifice la dépense est 
plus grande, quand la surface dans laquelle 
11 est percé est concave en dedans, que lors¬ 
qu’elle est plane, et c’est le contraire quand 
cette surface est convexe. 
Quant au choc des veines contre des ob¬ 
stacles fixes ou au choc des veines entre 
elles, il faut consulter les travaux de Sa¬ 
vart. 
Les ajutages sont des tuyaux additionnels 
placés sur l’orifice d’écoulement. Il peut se 
faire que la veine passe sans toucher l’aju¬ 
tage ou en le touchant. Dans le premier cas, 
la dépense n’est point changée; dans le se¬ 
cond, l’écoulement se fait alors à plein ori¬ 
fice. Dans les tuyaux capillaires, la vitesse 
est beaucoup plus diminuée que dans les 
tuyaux dont le diamètre a une certaine di¬ 
mension, en raison du frottement qui agit 
directement sur le liquide adhérent aux pa¬ 
rois. 
Quant au mouvement des corps gazeux , 
il est dû à plusieurs causes : à l’action de la 
chaleur; au mouvement des corps solides ou 
liquides qui leur transmettent une partie de 
leur vitesse ; enfin à la compression. Ces di¬ 
verses causes produisent des effets particu¬ 
liers que nous ne pouvons décrire ici. 
Des phénomènes capillaires. Toutes les 
fois qu’un corps solide est en contact avec 
un liquide capable de le mouiller, il se ma¬ 
nifeste aussitôt une action attractive , en 
vertu de laquelle il y a adhérence entre les 
deux corps. Cette action a la plus grande 
analogie avec celle qui produit les affinités , 
puisque, dans certains cas, elle peut opérer 
des décompositions chimiques. On étudie 
particulièrement ce phénomène en plon¬ 
geant un tube de verre à ouverture capil¬ 
laire dans un liquÜPê qui le mouille. On voit 
aussitôt le liquide s’élancer dans l’intérieur, 
et y demeurer suspendu à une hauteur dé¬ 
pendante du diamètre du tube et de la na¬ 
ture du liquide; la surface qui termine ce 
dernier à la partie supérieure est concave, 
la surface du liquide à l’extérieur s’élève 
également au-dessus de son niveau dans les 
parties contiguës au tube, de manière à 
former à l’entour une surface annulaire 
concave. 
Au lieu d’un tube , si l’on plonge une 
lame de verre , la partie adjacente du liquide 
s’infléchit en se relevant vers chaque face, 
de manière à former une surface annulaire 
concave. Si l’on emploie dans l’expérience 
du tube un liquide qui ne mouille pas , tel 
que le mercure, les changements de figure 
et de position que subit la surface du mer¬ 
cure se font en sens opposé, c’est-à dire 
que le mercure s’abaisse au-dessus de son 
niveau et que sa surface supérieure est con¬ 
vexe. Un même liquide dans différents tubes 
homogènes, capables d’être mouillés par lui, 
s’élève à des hauteurs qui sont à très peu 
près en raison inverse du diamètre des tu¬ 
bes. L’abaissement du mercure au-dessous 
de son niveau suit la même loi. L’expé¬ 
rience montre encore que les hauteurs aux ¬ 
quelles s’élèvent différents liquides dans 
