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des trois sens, l’intervalle moléculaire était 
le même, et qu’il eût une autre valeur dans 
la troisième direction , supposée toujours 
perpendiculaire aux deux autres, la forme 
des mailles serait celle d’un prisme droit à 
base carrée; on aurait évidemment là une 
cristallisation d’un autre genre. Si la dis¬ 
tance des molécules variait dans les trois 
sens à la fois, les petits espaces intermolé¬ 
culaires auraient la figure d’un parallélipi- 
pède rectangle , et la cristallisation présen¬ 
terait encore un caractère différent de sy¬ 
métrie. Si les molécules sont placées à des 
distances égales dans trois directions , non 
plus rectangulaires, mais obliques et égale¬ 
ment inclinées entre elles , elles formeront 
en ce cas, dans l’espace, un réseau dont les 
mailles auront la figure d’un rhomboèdre , 
c’est-à-dire d’un parallélipipède oblique , 
terminé par des rhombes égaux. On aura 
encore là une nouvelle espèce de cristallisa¬ 
tion appelée rhomboédrique, qui sera parfai¬ 
tement définie et caractérisée, et cela indé¬ 
pendamment de la manière dont la masse 
pourra être limitée dans l’espace : on est 
libre de se la représenter comme indéfinie. 
L’idée que nous nous faisons ici de la 
Structure cristalline n’est pas une hypo¬ 
thèse gratuite; c’est une véritable notion 
théorique , tellement liée à l’ensemble des 
faits qui se rapportent à la cristallisation , 
que, cette notion une fois admise, tous les 
faits connus en découlent d’eux-mêmes, et 
que réciproquement, ceux-ci étant supposés 
donnés par l’observation , l’idée théorique 
s’en déduit à son tour d’une façon si natu¬ 
relle , qu’elle peut être considérée alors 
comme démontrée par eux à posteriori. Si, 
en effet, un corps cristallisé est un assorti¬ 
ment symétrique de molécules disjointes, 
espacées d’une manière uniforme , et com¬ 
posant un réseau continu à mailles paralléli- 
pipèdiques, il s’ensuit que la masse du corps 
doit offrir en divers sens des séries paral¬ 
lèles de couches planes ou de lames, compo¬ 
sées chacune de files ou de rangées paral¬ 
lèles de molécules. Ceci étant provisoirement 
admis, il en résultera des conséquences qui 
se traduiront en caractères sensibles, et qui 
pourront, par conséquent, se vérifier par 
l’observation directe. Une de ces conséquen¬ 
ces , c’est que la masse du cristal doit être 
traversée, dans une multitude de sens, par 
des fissures planes infiniment étroites, croi¬ 
sées ou réticulées, et dont chacune sépare 
deux lames voisines ; ces lames, sans être 
en contact immédiat, n’en sont pas moins 
retenues fixement à distance par une force 
attractive. Cette force de cohésion est la 
même pour toutes les lames qui sont paral¬ 
lèles et qui appartiennent à une même sé¬ 
rie ; mais, d’une série de lames à une autre, 
l’intensité de la cohésion varie en général. 
Il y a donc des minima de cohésion, des di¬ 
rections dans lesquelles les lames cristallines 
adhèrent avec moins de force que dans toutes 
les autres. Maintenant, si la cohésion est 
inégale dans les divers sens, s’il y a des di¬ 
rections de moindre cohérence, qu’arrivera- 
t-il si, par un effort mécanique , tel, par 
exemple, que la pression d’une lame de cou¬ 
teau dirigée parallèlement au joint de deux 
lames, on essaie de vaincre la résistance 
qu’elles opposent à leur séparation? C’est 
que si l’on est tombé par hasard sur une 
direction d’assez faible cohérence, il pourra 
se faire que la résistance soit surmontée par 
la puissance employée, et les lames se sé¬ 
pareront par leurs joints naturels : on aura 
opéré le clivage du cristal, c’est-à-dire sa 
division mécanique suivant des faces planes. 
L’uniformité et la symétrie qui caracté¬ 
risent les milieux cristallisés exigent que 
leurs molécules composantes soient similai¬ 
res ; mais est-il besoin que ces molécules 
soient en tout point identiques , aussi bien 
sous le rapport chimique que sous les rap¬ 
ports de la forme et de la structure? Haüy 
le croyait ainsi : il ne pensait pas qu’un 
cristal régulier pût être constitué autrement 
que par des éléments parfaitement sembla¬ 
bles. Mais le principe de l’isomorphisme , 
dont la science s’est enrichie depuis la mort 
du cristallographe français, et dont la dé¬ 
couverte est due à M. Mitscherlich, est venu 
démontrer le contraire, et nous sommes for¬ 
cés de reconnaître aujourd’hui l’existence de 
cristallisations mixtes, à molécules de plu¬ 
sieurs sortes, mais appartenant toutes à la 
classe des composés qu’on nomme Isomor¬ 
phes. Ces composés, ayant tous le même type 
chimique de combinaison , ont, par cela 
même, des molécules physiques de forme et 
de structure analogues; et leurs molécules, 
sans être complètement identiques , sont 
sensiblement équivalentes sous le rapport 
