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de la cristallisation , qui peut les employer 
indifféremment les unes pour les autres , 
malgré leur différence de nature chimique. 
Nous avons reconnu qu’il existe , dans 
tout cristal, des systèmes de fissures planes, 
parallèles, qui se croisent les uns les autres 
dans une multitude de sens. La cohésion 
entre les couches de molécules que séparent 
ces fissures, varie dans les différents sens, et 
atteint des valeurs minima dans certaines 
directions : de là l’existence de clivages, que 
l’on peut réaliser mécaniquement pour quel¬ 
ques unes d’entre elles, indépendamment 
des clivages virtuels que l’on conçoit dans 
un grand nombre d’autres. L’observation 
démontre que chaque direction de clivage 
réel est parallèle à une des faces du système 
cristallin, et que l’ensemble des plans que 
donneraient tous les clivages réels repré¬ 
sente toujours une des formes du même sys¬ 
tème; elle prouve encore que des clivages 
de même nature, c’est à-dire également 
nets et faciles , ont lieu parallèlement à 
toutes les faces de cette forme qui sont iden¬ 
tiques entre elles, tandis que ceux qui cor¬ 
respondent à des faces dissemblables sont 
toujours différents. Les clivages réels va¬ 
rient en nombre dans les diverses espèces ; 
mais dans les cristaux de la même espèce, 
les clivages sont généralement en même 
nombre et inclinés entre eux de la même 
manière , quelle que soit la différence des 
formes extérieures. 
C’est en s’appuyant sur ces faits qu’Haüy 
a créé sa Théorie des Décroissements , au 
moyen de laquelle il explique tout à la fois 
la constance de la structure intérieure ou 
du clivage, et la variation de la forme exté¬ 
rieure, dans tous les cristaux d’une même 
espèce. Nous nous bornerons à donner ici 
un simple aperçu de cette théorie, non moins 
remarquable par sa simplicité et son carac¬ 
tère d’évidence, que par la justesse et la fé¬ 
condité de ses résultats. 
Haüy prend pour point de départ cette 
idée que nous nous sommes faite, au début 
de cet article , de la disposition des molé¬ 
cules à l’intérieur des cristaux , idée qui est 
la conséquence naturelle du clivage, quand 
on interprète ce phénomène suivant le lan- 
gagedela physique moléculaire.Il en résulte, 
en effet, que les molécules d’un cristal 
doivent être distribuées dans chaque direc¬ 
tion de clivage en séries planes et files H® 
néaires, et que, par suite de cet arrange¬ 
ment, la masse du cristal est naturellement 
décomposée en petits parallélipipèdes con¬ 
tinus, dont chacun est figuré parles molé¬ 
cules qui en occupent les sommets. Ces 
petits parallélipipèdes sont pour nous les 
véritables éléments du cristal : ce sont les 
particules cristallines ou particules inté¬ 
grantes. La forme de ces particules est sans 
doute intimement liée à celle des molécules 
physiques qui les composent. Supposons, 
par exemple, une substance à clivage cu¬ 
bique, comme la Galène : ce clivage nous 
conduit à la considérer comme un assem¬ 
blage de particules cubiques : les molécules 
propres de la galène doivent donc avoir une 
forme telle, qu’elles soient sollicitées par 
elle à se placer à des distances égales les 
unes des autres dans trois sens perpendicu¬ 
laires entre eux. Haüy admettait, dans ce 
cas, que la molécule était cubique , c’est- 
à-dire, semblable aux petits parallélipi¬ 
pèdes de clivage ; mais on pourrait admettre 
tout aussi bien que sa forme fût celle d’un 
octaèdre régulier, d’un dodécaèdre rhom- 
boïdal, en un mot, d’un solide quelconque 
du système cubique : car, la seule condition 
que la molécule doive nécessairement rem¬ 
plir, c’est d’avoir trois axes de symétrie 
égaux et rectangulaires, et cela est le propre 
de toutes les formes du système cubique. 
On est donc libre d’admettre la supposi¬ 
tion d’Haüy, car elle est sans inconvénient 
pour la suite de la théorie. La particule in¬ 
tégrante du cristal sera donc pour nous 
parfaitement distincte de la molécule phy¬ 
sique de la substance, laquelle peut-être 
aura souvent la même forme, mais pourra 
aussi en avoir une différente. 
Les particules cristallines sont les élé¬ 
ments de premier ordre du cristal : en se 
combinant entre elles par séries linéaires 
ou planes, elles composent des files ou des 
lames moléculaires, autres éléments de se¬ 
cond et de troisième ordre, dont la consi¬ 
dération est utile pour le développement de 
la théorie. Une remarque importante à faire 
sur une lame composée de petits parallélipi¬ 
pèdes, c’est qu’on peut y distinguer des 
files ou rangées droites de particules dans 
un grand nombre de directions différentes; 
par exemple» parallèlement aux bords de 
