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ment), on constate qu’en faisant tourner le cristal on rencontre 
deux positions où les images o et e se croisent; cela provient 
encore une fois du fait que, par suite de la variation de l’in¬ 
dice n e , la variation de la déviation extraordinaire est plus rapide 
que celle de la déviation ordinaire. Dans les positions où 
les images o et e se rencontrent, on a sensiblement N = 
*/ 2 (n 0 -|- w g ), n. étant l’indice extraordinaire correspondant à la 
direction £ du rayon. 
Bientôt les images extraordinaires se confondent avec l’image 
centrale (fig. 6); l’aspect est alors le même 
que celui de la figure 2, et les distances des 
images latérales ordinaires à l’image cen¬ 
trale sont sensiblement les mêmes que dans 
__ ce cas (27'), mais l’état de polarisation est 
od êg.c.ed oc, différent Alors N~& n x = 1,6114. Mais 
FlG - encore une fois la coïncidence ne se produit 
qu’au minimum de déviation et, lorsqu’on fait tourner le 
cristal, on voit les images extraordinaires se détacher de l’image 
centrale en présentant de nouveau une déviation négative. 
Pour N < n x , les images extraordinaires sont passées de l’autre 
côté de l’image centrale (fig. 7) ; leurs 
déviations sont devenues positives. Tou¬ 
tefois, lorsque N n’est qu’un peu plus 
bas que n x , on constate qu’en faisant 
tourner le cristal à partir de la position 
de symétrie dans un sens ou dans l’autre, 
les images extraordinaires se rappro¬ 
chent de l’image centrale, passent par cette image et puis s’en 
écartent dans le sens des déviations négatives ; les images 
extraordinaires présentent donc un maximum de déviation (*), 
où la déviation est positive, et par rotation du cristal la dévia¬ 
tion redevient négative en passant par zéro. 
od ed. c. eg 
Fig. 7. 
(*) Bull, de l'Acad. roy. de Belgique (Classe des sciences), n° 2, p -125, 1910. 
