la-vitesse des ondes dans le milieu ambiant soit la même que 
dans le prisme, parallèlement aux laces (*). La déviation extra¬ 
ordinaire constante est alors 
2 _ 
o c = — 1/ (n x — n 0 ) (n 0 — n v ). (11 ) 
n 0 
Nous avons vu tantôt que, pour des valeurs de N comprises 
entre n x et N c , les images extraordinaires peuvent être amenées 
en coïncidence avec l’image centrale de la fente par rotation du 
cristal ; lorsque la coïncidence est réalisée, les ondes extraordi¬ 
naires traversent le cristal sans changer de direction et, par 
conséquent, sans changer de vitesse, de sorte que dans la 
direction s (ou SJ correspondante l’indice n e est le même que 
celui du milieu ambiant, que l’on peut d’ailleurs déduire immé¬ 
diatement de la déviation minimum des ondes ordinaires ou 
maximum des ondes extraordinaires. L’observation de cette 
coïncidence, dans divers milieux dont les indices sont compris 
entre les limites données, constitue donc encore une méthode 
commode pour la détermination de la variation de n e avec e 
(ou SJ. Nous avons fait quelques mesures par cette méthode; 
voici ce que nous avons trouvé : 
o e ' (max.) 
N 
*, 
(position de déviation nulle) 
1' 
1.6108 
15° 
(détermination fort peu certaine) 
2' 
1.6105 
25° 
environ. 
3' 
1,6103 
30° 
» 
4' 
1,6100 
37°30' 
» 
5' 
1,6097 
42°30' 
» 
6' 
1,6094 
45° 
» 
7' 
1.6092 
52°30' 
» 
Ces résultats sont bien d’accord avec ceux qui ont été déduits 
de la constance de la déviation extraordinaire et qui, comme 
on le conçoit, s’accordent parfaitement avec les nombres 
(*') Bull, de VAcad. roy. de Belgique (Classe des sciences), n° 5, p. 384, 1910. 
