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résultant d’une forme elliptique de la section de la surface 
d’onde. On retrouve, en effet, les mêmes nombres en appli¬ 
quant la formule approchée : 
r? 6 = n x — (n x n y ) sin^, (12) 
que l’on déduit de la formule (4'). 
Le cristal étant placé dans des milieux ayant à peu près le 
même indice que le cristal, nous avons fait aussi quelques 
observations relatives au prisme obtus mm, dont l’angle est 
de 124° 13'. A cause de la grande ouverture de ce prisme, il 
avait été impossible de s’en servir pour faire des mesures dans 
l’air et même dans l’eau ; d’ailleurs, même dans des liquides à peu 
près également réfrangibles que le cristal, les observations ne 
pouvaient s’étendre qu’entre des limites restreintes (une ving¬ 
taine de degrés de part et d’autre de la position de symétrie), de 
sorte que ces observations n’ont pas fourni des renseignements 
bien importants au sujet de la variation de l’indice extraordinaire 
avec la direction. Nous mentionnerons cependant les résultats 
obtenus. 
D’abord, nous avons retrouvé pour ce prisme les diverses 
circonstances que nous avons rencontrées avec le prisme aigu, 
en faisant varier continûment l’indice du milieu ambiant. Au 
point de vue qualitatif, tout ce que nous avons dit plus haut 
s’applique encore ici, à part de légères modifications, que nous 
indiquerons. La différence des déviations des ondes extra¬ 
ordinaires et ordinaires restait sensiblement Ao' = — 2°15', 
et comme, d’après la formule (3), une différence de déviation 
de 1' correspond à une différence d’indice de 0,000077, il 
s’ensuit que n y — n 0 = — 0,0104, d’où n y = 1,6081. Nous 
vérifions ainsi, dans les limites d’erreur des observations, la 
valeur d’un indice qui fut déduite antérieurement (*) de 
mesures faites dans l’air, sur un prisme formé par les faces 
d’un brachydôme. 
(*) Bull. de VAcad. roy. de Belgique (Classe des sciences), n° 6, p. 955, 4910. 
