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Une différence qualitative consiste en ceci que, si les images 
extraordinaires se confondent avec l’image centrale au mini¬ 
mum de déviation (N = n y ), la rotation du cristal les en 
détache dans le sens des déviations positives; ceci résulte évidem¬ 
ment du fait que maintenant l’indice extraordinaire va en 
augmentant. Il en résulte aussi que maintenant le maximum de 
déviation des ondes extraordinaires est négatif et s’observe 
dans des milieux dont l’indice est un peu plus grand que n y . 
Il en est de même pour la déviation extraordinaire constante, 
qui était de o' = — 9' et correspondait à N c = 1,6088; la 
déviation constante était donc la même, au signe près, que 
pour le prisme aigu, et se présentait pratiquement dans le même 
milieu. Ceci est d’accord avec les formules (8) et (6'), dans 
lesquelles il suffit de permuter n x et n y , et de remplacer A par 
180° — A, pour les rendre applicables au prisme obtus; après 
permutation, la formule 6' redevient identique à elle-même, ce 
qui était d’ailleurs nécessaire, puisque, comme nous l’avons 
déjà rappelé, la valeur de N c est uniquement déterminée par 
l’orientation des faces du prisme. 
Par abaissement de l’indice du milieu ambiant, on rencontre 
donc ici la déviation extraordinaire constante avant la déviation 
extraordinaire nulle. Puis, N étant compris entre N c et n y , on 
observe de nouveau le passage des images extraordinaires par 
l’image centrale ; quelques observations relatives à ce passage 
ont fourni : 
(max.) 
N 
6j (position de déviation nulle) 
- 1' 
1,6082 
5° (peu certain) 
- 2' 
1,6083 
10° 
- 3' 
1,6083 
12°30' 
- 4' 
1,6084 
15° 
- 5' 
1,6085 
17°30' 
- 6' 
1,6086 
20° 
N étant égal à la moyenne de n 0 et n y (1,6138), les images 
ordinaire et extraordinaire, formées par des prismes symé- 
