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absolu de la naphtaline monobromée (éch. (3) à 44°,5 étant 
= 4,6621 : 
8 r 
8 
r 
V 
n 
Images ordinaires. 
! Prisme aigu 
1 Prisme obtus 
-2°13' 
-3°20',5 
- l°20 r 
- 2° 1' 
1,0146 
1,0146 
1,6381 
1,6381 
1 
Images extraordinaires, j 
\ Prisme aigu 
^ Prisme obtus 
-1°16' 
-3°32' 
-0H6' 
- 2° 8' 
1,0083 
1,0155 
1,6483 
1,6368 
On voit immédiatement que l’indice ordinaire est compris 
entre les deux indices extraordinaires principaux ; le plan dans 
lequel nous observons est donc celui des axes optiques, ce qui 
présente un intérêt particulier. 
On observe en effet que d’un côté de leur minimum de dévia¬ 
tion les images ordinaire et extraordinaire données par un même 
prisme obtus se rapprochent de plus en plus jusqu’à se 
confondre; la direction commune de propagation des ondes à 
l’intérieur du cristal à ce moment est la direction de l’axe 
optique des ondes, lequel correspond, pour un cristal peu biré¬ 
fringent et au degré d’approximation des mesures faites, avec 
b axe optique des rayons. 
C’est dans un liquide d’indice égal à l’indice ordinaire que 
cette direction a pu être déterminée avec le plus de précision. 
Comme dans le cas de la topaze, j’ai calculé les indices ordi¬ 
naires et extraordinaires pour différentes directions de propaga¬ 
tion dans le cristal (cristal C), prisme aigu. 
L’indice extraordinaire a été déduit comme précédemment 
de AS (*). 
Aux minima de déviation dans la naphtaline monobromée 
(éch. a) à 19°,25 (indice absolu = 4,6603), le cristal a donné : 
s; = — 2-2' S 0 = -1»14' -H 1,0135 Ho ü 1,6382 
V 
K = — 1°5' o e -- — 0°39'15" r = 1,0072 «, = 1,6483. 
V 
(*) Voir la formule (1) de la troisième communication, p. 13. 
